La acción 2

Publicado el 7 octubre, 2011 por | 5 comentarios

Esta segunda parte dedicada al concepto de acción se va a centrar en demostrar por qué las ecuaciones de Euler-Lagrange nos proporcionan las ecuaciones de movimiento.  Todo el secreto está en encontrar la variación que extrema la acción, es decir, \delta S=0

Revisar La acción 1

Coordenadas Generalizadas

Siempre tenemos la tendencia a expresar las variable dinámicas de un sistema en términos de las coordenadas espaciales (x,y,z).  Sin embargo, muchas veces es conveniente elegir otras coordenadas para expresar el movimiento de un sistema.  Por ejemplo, en un péndulo como el de la figura:

Si nos empeñamos en usar las coordenadas (x,y) pues hemos de usar relaciones que involucran el coseno o el seno del ángulo que suscribe el péndulo con la vertical.

¿No sería mejor usar directamente el ángulo para describir el movimiento?

Pues bien, en el formalismo Lagrangiano tenemos permitido usar cualquier coordenada que describa los verdaderos grados de libertad de un sistema.  A estas coordenadas las denominamos coordenadas generalizadas que  representamos por q_i(t) donde el índice i toma valores entre 0 y N (para N grados de libertad discretos).

Acción

La acción tomará esta forma:

S=\int_{t_1}^{t_2}L(q,\dot{q})dt

donde representaremos el punto final e inicial de la trayectoria (en el espacio representado por las $latexq$ que llamaremos espacio de configuración) q(t_1)=q_1 y q(t_2)=q_2.

Calculemos la variación de la acción \delta S al variar la coordenada generalizada o de configuración \delta q.  Hemos de imponer que las variaciones en los puntos inicial y final son nulas \delta q_1=\delta q_2=0.  Para calcular la variación de la acción seguiremos los siguientes pasos:

1.-  \delta S=\delta \int L(q,\dot{q})dt  donde \int indicará \int_{t_1}^{t_2}.

2.-  \delta S=\delta \int L(q,\dot{q})dt= \int \delta L(q,\dot{q})dt

3.- Calculamos \delta L, que es análogo a calcular una diferencial:

\delta L=\dfrac{\partial L}{\partial q_i}\delta q_i+\dfrac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}\delta \dot{q}_i

4.- Recordemos que la variación conmuta con las derivadas \delta \dot{q}=\delta \dfrac{d}{dt}q =\dfrac{d}{dt}\delta q.

5.-  Por tanto podemos escribir:

\delta S=\int \sum_i\left(\dfrac{\partial L}{\partial q_i}\delta q_i+\dfrac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}\dfrac{d}{dt}\delta q_i\right)dt

El sumatorio aparece para indicar que hay que hacer eso para todas las coordenadas generalizadas.

6.-  El problema en esta ocasión es, como ya vimos, que tenemos variaciones de posiciones y velocidades pero sólo queremos dejar las variaciones en las coordenadas de configuración.

Ejercicio:  Demuestra por una integral por partes que se llega a esta expresión (recordando que las variaciones de las coordenadas en los puntos iniciales y finales se anulan):

\delta S=\int \sum_i \left(\dfrac{\partial L}{\partial q_i}\delta q_i-\dfrac{d}{dt}\dfrac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}\delta q_i\right)dt

7.- Ahora imponemos que la acción esté en un extremo \delta S=0 y por lo tanto eso indica que el integrando tiene que ser nulo:

\dfrac{\partial L}{\partial q_i}-\dfrac{d}{dt}\dfrac{\partial L}{\partial \dot{q}_i}=0

donde tenemos una ecuación por cada grado de libertad (N ecuaciones en este caso).  Es fácil ver que hemos llegado a las ecuaciones de Euler-Lagrange.

Es por esto, porque sabemos que dichas ecuaciones provienen de imponer que la variación de la acción se anule (principio de acción extremal) que podemos aplicarlas directamente a una Lagrangiana dada como hicimos en la entrada de mecánica Lagrangiana.

Con esta breve entrada terminamos la presentación de conceptos y ahora iremos a estudiar la teoría de campos utilizando las herramientas aquí presentadas.

Nos seguimos leyendo…

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5 Respuestas a “La acción 2”

  1. Pingback: Yo confieso. Mis problemas con el principio de acción. | Cuentos Cuánticos

  2. karen perez | 22 agosto, 2012 en 18:30 | Responder

    guauuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuuu

  3. 45cr CharlieC | 9 enero, 2012 en 22:43 | Responder

    Hay que seguir la secuencia, a veces uno se pierde, pero se retoma el camino repasando los conocimientos y viendo donde me equivoquè o cosa por estilo, esto es maravilloso , pero tiene los juegos pesados, hay que tomarlo muy en serio, pero ahì vamos.

  4. Pablo | 7 noviembre, 2011 en 4:00 | Responder

    Con la explicacion que nos diste en La Accion 1, no hubo problema para desarrollar el ejercicio, sin embargo, me quedo una duda en el paso 7.
    Al hacer 0 el diferencial de la accion, obtengo la ecuacion que indicas pero con un signo +. No logro ver como obtuviiste el –

    Muchas gracias

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