El problema de Klein-Gordon

Publicado el 27 noviembre, 2011 por | 4 comentarios

En la entrada, Campo Escalar: La ecuación de Klein-Gordon hemos introducido la ecuación más básica para un campo relativista.  En el contexto empleado estamos intentando describir una partícula de espín nulo bajo las leyes de la relatividad especial.

En esta entrada vamos a dar un argumento simple por el que esta interpretación no se sostiene. Posteriormente estudiaremos esto con más detalle y mostraremos como el paso a una teoría de campos soluciona estos problemas.

La ecuación de Klein-Gordon

Esta es una ecuación que se aplica para ver como evoluciona cuánticamente una partícula escalar, de espín nulo, de forma relativista.

(\Box + m^2)\phi=0

Expresada en términos de derivadas la ecuación reza así:

(\partial_\mu \partial^\mu +m^2)\phi=0

que describe una partícula libre relativista en el ámbito cuántico.

Solución a la ecuación de Klein-Gordon

Esta ecuación se soluciona fácilmente con una función de forma de onda plana:

\phi(\vec{x},t)=e^{-ip\cdot x}

donde p=(E,\vec{p})  y  x=(t,\vec{x}).  Por lo tanto el producto es

p\cdot x=p_\mu x^\mu=Et-\vec{p}\cdot \vec{x}

Ahora calculemos las derivadas (nos centramos en una única dimensión espacial por simplicidad):

1.-  \dfrac{\partial \phi}{\partial t}=\dfrac{\partial}{\partial t}e^{-i(Et-px)}=-iEe^{-i(Et-px)}=-iE\phi

2.-  \dfrac{\partial \phi}{\partial x}=\dfrac{\partial}{\partial x}e^{-i(Et-px)}=ipe^{-i(Et-px)}=ip\phi

Reagrupando para calcular  \dfrac{\partial^2\phi}{\partial t^2}-\dfrac{\partial^2\phi}{\partial x^2}=-E^2\phi+p^2\phi

Introduciéndolo en la ecuación de Klein-Gordon:

(E^2-p^2)\phi=m^2\phi

(notemos que hemos efectuado un cambio de signo global)

Esto implica que \phi satisface:

E^2=p^2+m^2

De donde obtenemos:

E=\pm\sqrt{p^2+m^2}

Es decir, que tenemos soluciones de la ecuación que pueden tener energías negativas.  Pero esto es «inaceptable». Una partícula no puede tener energías negativas.

Este es el problema básico de la ecuación de Klein-Gordon, la presencia de estados de energía negativas.

Como veremos próximamente no tenemos únicamente este problema, también tenemos la aparición de que podemos tener probabilidades negativas (lo cual es más preocupante que lo de las energías).  Esto se puede solucionar reinterpretando la situación.  Se verá que la raíz del problema es la presencia de las derivadas de segundo orden.

Nos seguimos leyendo…

Esta entrada fue publicada en Cursos técnicos, teoría cuántica de campos y etiquetada , , . Guarda el enlace permanente.

4 Respuestas a “El problema de Klein-Gordon”

  1. Pingback: Ecuación de Dirac – Primera parte | Cuentos Cuánticos

  2. 45cr CharlieC | 25 enero, 2012 en 0:51 | Responder

    Lo que se veìa venir, ya que la segunda derivada saca de contexto todo el esquema que se venia planteando y no encaja, hay buscar otra soluciòn al problema.

  3. Pingback: Probabilidades negativas | Cuentos Cuánticos

  4. rosgori | 28 noviembre, 2011 en 0:26 | Responder

    Hay una ecuación que no se ve bien (aparece con el código latex) en la sección «Solución a la ecuación de Klein-Gordon»

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